DIE GEGENWART ALS BEZUG DER ZEIT- und LÄNGENMESSUNG IN DER PHYSIK.
Der Abstand im Minkowski-Koordinatensystem.
Aus diesen Koordinaten der Entfernung wird ein Diagramm zusammengetragen, der aus der Raumkoordinate x und Zeitkoordinate t (die mit dem Lichtgeschwindigkeitsfaktor c skaliert wird) besteht.
Lichtgeschwindigkeit im Minkowski-Diagramm.Im Koordinatenursprung
erhalten wir:
Daraus folgt, dass wir für den Wert c eine Winkelhalbierende erhalten dadurch, dass jeder Einheit auf der Raumachse dieselbe Einheit auf der Zeitachse entspricht:
Symmetriesches Raum-Zeit Koordinatendiagram des Systems x mit dargestelltem Wert der Lichtgeschwindigkeit c.Worauf es in der Lorentztransformation ankommt, ist nun, dass sich die Raum- und Zeitkoordinaten des Systems B innerhalb von x anders verhalten als die des Systems x:
...und dass sich die Raum und Zeitkoordinaten des Systems x innerhalb des Systems B anders verhalten als die des Systems B:
Wir stellen fest, dass die Lichtgeschwindigkeit in beiden Systemen durch eine Winkelhalbierende dargestellt ist (LG besitzt in beiden Systemen denselben Wert c) und damit dies der Fall sein kann, die Raum- und Zeitkoordinaten des Systems B aus Sicht von x und die Raum- und Zeitkoordinaten des Systems x aus Sicht von B
gegenseitig symmetrisch verzerrt sind.
(Einfachheitshalber werden hier die Perspektiven symmetrisch dargestellt)
Das Vokabular der Perspektivenlogik.Will ich nun die Perspektive des Bezugssystems x auf das Bezugssystem B beschreiben, so benutze ich das von mir im Buch "Perspektivenlogik" 2012 in die Logik eingeführte Zeichen "@" derart:
"x @ B"
Womit ich ausdrücke, dass das
betrachtete System das Bezugssystem B ist, und dass Betrachter von Bezugssystem x aus beobachtet und beschreibt.
"B @ x"
Womit ich ausdrücke, dass das betrachtete System das Bezugssystem x ist, und dass Betrachter von Bezugssystem B aus beobachtet und beschreibt.
Dadurch vereinfache ich erheblich die Form der systembezogener Beschreibung, worin sich auch der ganze Sinn der Operation ergibt: es lässt sich nun komplexe Beziehungen innerhalb der Bezugssystematik der SRT vereinfacht darstellen und beschreiben.
Perspektivenlogische Analyse: Minkowski-Diagramm.Gilt für
"x @ x": (Raumx = ctx); x ruhend
und für
"B @ B": (RaumB = ctB); B ruhend
und gilt für
"x @ B": (RaumB+a) = (ctB+a); B bewegt
und gilt für
"B @ x": (Raumx+a) = (ctx+a); x bewegt
So gilt:
"x @ B" = "B @ x"
Beweis:
Wird von einem Intertialsystem x aus ein Inertialsystem B und
gleichzeitig von B aus x betrachtet, so ergibt sich für beide Beobachter dasselbe
symmetrische Bild.
Minkowski-Diagramm drückt eine Tautologie aus:
Beträgt der räumliche Abstand zwischen x und B zur Zeit t für
"x @ B" = 1, so beträgt derselbe für
"B @ x" zur Zeit t ebenfalls 1.Voraussetzung:
Die Abstandssymmetrie ergibt sich selbstverständlich nur für ein und dieselbe
Gegenwart der Betrachtung @B und @x.
(Fazit: die Ursprünge beider Koordinanensysteme markieren notwendigerweise dieselbe Gegenwart - sonst würde sich die Abstandsymmetrie nicht ergeben).
Wenn t = ctx und wenn t' = ctB und wenn "x @ B"= "B @ x", dann notwendig t = t'
Die Gültigkeit der Abstandssymmetrie im Minkowski Diagramm ergibt sich nur dann tautologisch, wenn für betrachtete Systeme dieselbe absolute Gegenwart gilt.Wenn t = (a+1) und t' = (a-1) und wenn
(a+1): "x @ B" und (a-1): "B @ x" und wenn
"x @ B" = "B @ x", dann
t = t'.Daraus folgt der Widerspruch:
Das Minkowski-Diagramm soll ausdrücken, dass Zeit und Raum nicht absolut, sondern relativ und systemabhängig sind.
Raum und Zeit können aber nicht relativ und systemabhängig sein, wenn ein und dieselbe (absolute) Gegenwart systemübergreifend die Voraussetzung ihrer Relativität ist.K O N S E Q U E N Z.
}{(\gamma t)} = \frac{s'}{t'} =v')
(
= Lorentzfaktor)
Da 
folgt auch, dass 
oder 
je nachdem für welches Bezugssystem (x oder B) der Abstand berechnet wird.
Eins und Eins zusammengezählt:
Daraus folgt logischerweise, was wir bereits oben erkannt haben:
Das ist auch die ganze Symmetrie der Lorentztransformation:
Problem: s und s' sind nicht identisch, wenn der Wert der Relativgeschwindigkeit zwischen x und B im Augenblick der Messung aufgrund der Relativität der Gleichzeitigkeit ungleich null angenommen werden muss (Abstands-Unsymmetrie zwischen "x @ B" und "B @ x").
Lösung:
Wenn bei den Systemen x und B ein und dieselbe Gegenwart gültig ist, dann ist der Betrag der Relativgeschwindigkeit zwischen ihnen im Augenblick der Messung gleich null.
Der Bezug der Messung ist dann für beide Systeme dieselbe Gegenwart und die Strecken s und s' innerhalb dieser Gegenwart für "x @ B" und für "B @ x" notwendig identisch.Anhang:
Definition der Gegenwart:Unter "Gegenwart" verstehe ich jeden konkreten Zeitpunkt, an dem exklusiv ein singuläres Ereignis stattfindet.
Dabei verstehe ich "Gegenwart" nicht als sprachwissenschaftliche Zeitform "Präsens", die zwischen "Vergangenheit und Zukunft liegt", sondern physikalisch - als einen aktuellen Zeitpunkt, der für jedes einzelne Ereignis und für jede Gleichzeitigkeit singulär ist.
Jedes Ereignis im Universum hatte, hat und wird demnach eine Gegenwart haben.
Den Ausdruck "Gegenwart" verwende ich anschliessend nur in dem von mir definierten Sinne.
Der Beweis dafür, dass die Abstandsmessung immer innerhalb der Gegenwart stattfinden muss.
Wollen wir den Abstand zwischen x und B zur Zeit t bestimmen, dann messen wir ihn innerhalb einer Gegenwart (
; 
), sonst würden wir nicht den Abstand, sondern die Abstandsveränderung in der Zeit (Geschwindigkeit: v > 0) messen.
Es kann keine Geschwindigkeit innerhalb der Gegenwart gemessen werden. Innerhalb der Gegenwart ruhen sämtliche Systeme.
Erklärung:Das Kriterium "Zeit" ist für die Bestimmung des Abstandes zwischen x und B irrelevant. Unabhängig davon, ob sich x und B bezogen aufeinander bewegen oder in Ruhe befinden, gilt der jeweilige Abstand nur exakt für die Gegenwart der Messung.
Zeit ist nur für die Bestimmung des sich
verändernden Abstandes zwischen bewegten x und B relevant.
Um den sich "verändernden Abstand" zwischen bewegten Beteiligten zu bestimmen, wird nicht Zeitpunkt, sondern Zeitspanne benötigt, in der die Abstandsveränderung stattfindet, und in der diese registriert und gemessen werden kann.
Die Bestimmung des sich "verändernden Abstandes" zwischen x und B heißt dann aber Bestimmung der "Geschwindigkeit": denn es wird darin nicht der singuläre Betrag des Abstandes, sondern das "Verhältnis von zurückgelegtem Weg zu aufgewendeter Zeit" bestimmt.
Symmetrie als Grenze der Relativität.Wenn die Zeit für die Bestimmung des Abstandes zwischen zwei Bezugssystemen im Raum irrelevant ist, dann betrifft jede Abstandsmessung exklusiv den Augenblick der Messung - einen zeitlosen Augenblick, in dem beide Systeme ruhen. Ruhen die Systeme in bezug aufeinander, so besteht Symmetrie zwischen ihnen - ihr Abstand muss wechselseitig derselbe sein.
These.Ist der Abstand zwischen Bezugspunkten im Raum innerhalb der jeweiligen Gegenwart
wechselseitig symmetrisch, so kann die Relativität keine Punkte und Orte (der Ereignisse) im Raum betreffen.
Der Raum ist dann insgesamt als
absolut zu bezeichnen.
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Entfaltung.Ich definiere:
Als ein Ereignis bezeichne ich jedes Geschehen im Universum, das seinen Ort und seine Gegenwart in der Vergangenheit hatte, aktuell hat, oder in Zukunft haben wird.
Definition der Gleichzeitigkeit:
Gleichzeitig sind Ereignisse, die jeweils innerhalb ein und derselben Gegenwart stattfinden.
Konsequenz für die Relativität der Gleichzeitigkeit.
Da die Gleichzeitigkeit ein Ereignis ist, das mindestens zwei
entfernte Orte im Raum betrifft (deren gemeinsame Eigenschaft, außer der gemeinsamen Gegenwart, ihr exklusiver und singulärer
Abstand ist), kann sie nicht relativ sein.
